On peut déjà sur le diagramme, pour un point donné, définir 5 états, par ex.:

Comme l'enthalpie de la vapeur est normalement plus importante que celle de l'air, elle joue un rôle non négli­geable malgré son faible poids. On considère que l'air à une température t de 0 °C et une teneur en vapeur de x = 0 g/kg a une enthalpie de h = 0 kJ/kg (0 kcal/kg).

De ce point donné, on peut calculer l'enthalpie pour chaque point du diagramme et où les puissances néces­saires au réchauffement de l'air et au réchauffement de l'eau seront additionnées.

Comme la chaleur d'évaporation sera retirée du mélange existant, l'enthalpie totale ne varie pas. I I y a essentielle­ment une transformation entre la partie sensible et la partie latente. Cette transformation a pour conséquence un refroidissement du mélange. Si l'on reporte l'enthalpie comme réseau de lignes à enthalpie constante (isenthalpe), le rapport de chaleur sensible sur chaleur latente sera déterminé par la pente.

Etant donné que lors de la construction des isothermes, les différentes chaleurs spécifiques de l'air sec et humide ont été prises en considération, le tracé des isenthalpes se fera par droites parallèles.

La grandeur de l'enthalpie est définie sur une échelle située à angle droit par rapport aux isenthalpes. Sur cette échelle on peut lire l'état défini au point 7.

h = 32,3 kJ/kg 17,75 kcal/kg)

Etant donné que l'eau vaporisée a déjà la température de l'air, il est nécessaire d'avoir essentiellement de la chaleur latente pour la vaporisation, laquelle est procurée par élaboration de chaleur sensible (retour de température).

On nomme ce point pour lequel la pression de saturation a la même vapeur que l'humidification par vaporisation et la température de saturation celle de refroidissement par vaporisation, limite de refroidissement; elle se situe toujours sur la ligne de saturation.

Cette limite de refroidissement s'établit aisément à l'aide d'un thermomètre sur lequel un manchon humide est placé. En provoquant une augmentation de la vitesse de l'air, on force l'évaporation sur le manchon de telle manière qu'à la surface du thermomètre la limite de refroidissement soit atteinte. On nomme alors cette température indiquée par le thermomètre: température humide ou température du bulbe humide.

Si l'air, qui passe à travers le thermomètre, a atteint déjà l'état de saturation, il ne peut plus absorber d'eau et elle ne peut plus s'évaporer. Celà veut dire qu'aucune baisse de température ne peut avoir lieu. La température humide est à l'état de saturation égale à la température sèche.

Si l'on veut alors reporter les lignes à température de bulbe humide constante (adiabates) sur le diagramme psychrométrique, on constate que logiquement elles ont les mêmes pentes que les isenthalpes.

Lors de calculs exacts il faut remarquer que lors de la détermination de l'enthalpie de même que pour l'enthalpie de la partie d'eau, on a procédé à partir de 0 °C. Pour les adiabates au contraire, il est supposé que l'eau a déjà la température de l'air. Celà provoque une très faible variation de pente des adiabates par rapport aux isenthalpes. L'état définit sous point 7 contient maintenant la grandeur d'état:

thyg = 11 °C (température humide)

A l'aide d'un thermomètre sec et d'un thermomètre humide l'on peut pratiquement mesurer chaque état d'air et, à l'aide du diagramme psychrométrique, les définir. Pour des températures de bulbe humide en dessous de 0 OC, il faut remarquer que la chaleur de congélation influence la pente des adiabates. Elle devient un peu plus plate.